2. Термический кпд идеального цикла тВаД

Эффективность превращения подведенной к рабочему телу теплоты в полезную работу (работу идеального цикла) оценивается термическим КПД η_t, показывающим, какая часть подведенной теплоты Q₁ превратилась в работу цикла L_ц:

, (1.5)

где – полная степень повышения давления в двигателе.

Таким образом, при помощи η_t оценивают совершенство двигателя как тепловой машины.

Так как в соответствии со вторым законом термодинамики Q₂ > 0, то η_t < 1. Величина η_t тем больше, чем мень­ше Q₂ по отношению к Q₁. В свою очередь Q₂ тем меньше, чем ниже температура газа на выходе из двигателя.

С увеличением степени понижения давления в процессе расширения газа в двигателе при неизменной температуре температура газа на выходе из двигателя снижается , следовательно, уменьшается Q₂. Увеличить степень понижения давления можно, увеличив степень повышения давления в двигателе . Однако при повышении давления увеличивается температура сжатого воздуха , следовательно, уменьшается количество подведенного к нему тепла:

При увеличении степени повышения давления от единицы до увеличивается работа цикла L_ц вследствие преобладания снижения потерь тепла Q₂ с выходящими газами, над снижением Q₁ (рис. 1.8). При этом интенсивно возрастает термический кпд η_t (рис. 1.9).

При дальнейшем увеличении , из-за преоб­ладания снижения Q₁ над снижением Q₂, начинает уменьшаться L_ц (см. рис. 1.8), темп роста η_t замедляется, и он стремится к своему максимальному значению η_t max (см. рис. 1.9).

При η_t = 0, так как вся подведенная к рабочему телу теплота отводится в «холодильник».

При , .

При , .

При